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然而,出乎所有人意料的是,高斯宇在听到这个堪称物理学博士开题报告级别的问题时,脸上非但没有丝毫的紧张或为难,反而,他的嘴角,微微上扬,露出了一抹淡淡的微笑。
他心中那最后一丝不确定,彻底安定了下来。
就是要这样!
这种直截了当、直奔主题的学术探讨,远比那些虚与委蛇的政治试探,要让他舒服得多。
他知道,这是钱振华在考验他,但同时,也是在给他一个展示自己的、最好的舞台!
他没有立刻回答,而是端起面前的茶杯,轻轻地抿了一口,给了自己一个短暂的思考和组织语言的时间。这个从容不迫的动作,本身就让在场的所有人,眼神中又多了一丝惊奇。
“望舒,调出‘时空几何与场论统一模型’第章第节。”高斯宇在脑海中对系统下达了指令。
瞬间,浩如烟海的知识在他的意识中流淌而过,被他迅地消化、吸收、重组,变成了他自己的语言。
放下茶杯,高斯宇抬起头,目光清澈地迎向钱振华院士那充满期待的眼神。他没有丝毫的迟疑,几乎是脱口而出,用一种清晰、流畅、不带一丝一毫赘肉的语言,开始了他的回答。
“钱老,您提的这个问题,正是我那份算法模型能够成立的核心基石。”
他的开场白,自信而又沉稳。
“传统的麦克斯韦方程组,是在一个我们默认的、平直的、各向同性的欧几里得空间中建立的。在这个空间里,洛伦兹力的表现形式是线性的、可预测的。但在托卡马克装置内部,特别是在实现高约束模式(h-ode)的瞬间,极端强大的环形场和极向场会共同作用,对时空本身产生极其微小但却至关重要的‘扰动’。”
“这种扰动,如果用黎曼几何的语言来描述,就是时空度规张量gμν生了偏离闵可夫斯基度规ημν的变化。它不再是一个平直的空间,而是一个充满了‘褶皱’和‘扭曲’的动态流形。”
“所以,洛伦兹力在这样的空间中,其作用形式也生了根本性的改变。它不再是简单的f=qe+vxb。我们必须引入协变导数(tderivative)和克里斯托费尔符号(christoffesybos)来修正它的表达。”
高斯宇的声音在寂静的会议室中回响,他的语不快不慢,每一个专业名词都吐字清晰,逻辑链条严谨得像教科书一般。
“简单来说,钱老。在平直空间里,一个带电粒子在磁场中只会做标准的回旋运动。但在我所构想的、被扭曲的黎曼空间中,这个粒子不仅会回旋,它还会沿着空间的‘测地线’进行一种额外的、我们称之为‘协变漂移’的运动。这种漂移,恰好可以抵消掉等离子体在逃逸时产生的某些不稳定性,比如撕裂模和边界局域模(el)。”
“这,就是我的算法能够将约束效率提升一个数量级的根本原因。我们不再是单纯地用一个‘力场’去对抗另一个‘力场’,而是通过改变‘游戏规则’,也就是改变时空本身的几何性质,来引导等离子体,让它‘心甘情愿’地待在它应该待在的地方。”
他说到这里,停顿了一下,似乎觉得还不够。他抬起头,眼中闪烁着智慧的光芒,抛出了一个更具颠覆性的观点。
“甚至,如果我们跳出广义相对论的框架,从更高维度的‘弦理论’角度来看待这个问题。我们可以将等离子体中的每一个粒子,都视为一根在高维空间中振动的‘开弦’。而我们施加的磁场,则可以看作是固定这些‘开弦’端点的‘d膜’。通过调整‘d膜’的曲率,也就是我们所说的磁场拓扑结构,我们甚至可以激这些‘弦’的某些特定振动模式,从而实现……能量的无损共振传输。”
“当然,这部分目前还只是理论构想,但它为我们指明了一个通往q值无穷大的终极方向。”
回答完毕。
高斯宇平静地看着钱振华,不再多说一个字。
整个会议室里,一片死寂。
落针可闻。
所有人都被高斯宇这一番行云流水、旁征博引、从广义相对论一路讲到弦理论的“神级”回答,给彻底镇住了。
那些非技术领导虽然依旧听得似懂非懂,但他们能清晰地感觉到,这个少年所展现出的那种对知识的绝对掌控力,以及那深不见底的理论储备。
这不是在背书!这是一种将最尖端的知识彻底融化在了自己血液里之后,才能拥有的挥洒自如!
龙卫国的嘴角,已经控制不住地向上扬起。
而作为主考官的钱振华院士,此刻已经彻底呆住了。他愣在座位上,足足过了好几秒,才猛地回过神来。
他看向高斯宇的眼神,已经彻底变了。
那不再是审视,不再是好奇,而是震惊,是狂喜,是一种看到了同类、甚至看到了引路人时的……狂热!
他没有对高斯宇的回答进行任何点评,因为任何点评在这样完美的答案面前,都显得多余。
他的呼吸变得急促起来,眼中爆出难以抑制的、璀璨的精光。他几乎是迫不及待地,立刻抛出了第二个、比第一个更加深入、更加刁钻,也更加具体的问题。
“好!好!太好了!那么,高斯宇同学,基于你刚才提到的‘协变漂移’理论,在工程实现上,我们要如何设计和排布极向场线圈的电流序列,才能在芯部等离子体区域,精确地生成一个我们想要的、具有负磁剪切位形的特定‘度规张量’?!”
这一刻,钱振华院士的身份,已经从一个高高在上的“考官”,彻底转变为了一个在真理面前,急于求解的“学生”。
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